金剛石鋸片模態(tài)試驗(yàn)分析?是結(jié)構(gòu)動力學(xué)中常用的一種分析方法。

  通過外界的激勵(lì)引起響應(yīng)?獲得響應(yīng)引起的數(shù)據(jù)，通過數(shù)據(jù)處理和數(shù)學(xué)計(jì)算分析的方法?將線性常微分方程組中的物理坐標(biāo)替換為模態(tài)坐標(biāo)。

  將該方程組轉(zhuǎn)化為用模態(tài)坐標(biāo)來描述的獨(dú)立方程?進(jìn)一步計(jì)算出結(jié)構(gòu)動力特性系統(tǒng)的模態(tài)參數(shù)。模態(tài)試驗(yàn)分析也稱為結(jié)構(gòu)動力學(xué)的第一類逆問題。

  金剛石鋸片模態(tài)分析實(shí)質(zhì)是將本來的物理坐標(biāo)系統(tǒng)中所描述的響應(yīng)向量?轉(zhuǎn)換為模態(tài)的坐標(biāo)系統(tǒng)，其本質(zhì)是一種坐標(biāo)變換。

  在模態(tài)坐標(biāo)系統(tǒng)內(nèi)?每一個(gè)基向量恰好是振動系統(tǒng)的一個(gè)特征向量。所以響應(yīng)向量可用各向量間的正交性來描述?各個(gè)坐標(biāo)間是相互獨(dú)立的。

  由式(2-1)知每個(gè)方程均包含系統(tǒng)各點(diǎn)的物理坐標(biāo)?為一組耦合方程。系統(tǒng)自由度大時(shí)?求解相當(dāng)困難。模態(tài)分析的根本任務(wù)是將耦合方程變?yōu)榉邱詈系莫?dú)立的微分方程組。

  在振動理論中?線性振動系統(tǒng)按照自身的固有頻率自由諧振時(shí)?系統(tǒng)將會有確定的振動型式?稱為模態(tài)向量。